第二百五十九章见证奇迹吧！（下）

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算是‘暗室’的标准了。
    徐云又最后检查了一番设备，接着按下了设备开关。
    比起昨天的实验，今天徐云所准备的发生器在规格上要更加精细一些：
    铜球依旧不变，不过连接铜球的铜棒长度统一恒定在了12英寸，正方形锌板的边长则是16英寸。
    很快。
    滋滋滋——
    随着电压的升高，火花再次出现了。
    咻——
    紧接着。
    随着光线的反射，接收器上也同时出现了火花。
    见此情形。
    法拉第等人又彼此对视了一眼，瞳孔中闪过一丝疑惑。
    现象依旧令人震撼，但似乎......
    与昨天的没什么差别？
    不过很快。
    法拉第的注意力便被徐云手中的某个东西吸引了：
    那是一个类似手电筒大小的玻璃管，内中放着一些黑色的粉末，看起来有些像是芝麻粉。
    玻璃管外则有一根导线，导线两端与玻璃管的两头对应连接，形成了一个回路，其中一端还挂着一台电压表。
    法拉第见状不由站起身，走到徐云身边，指着玻璃管道：
    “罗峰同学，这是什么东西？”
    徐云看了他一眼，扬了扬玻璃管，笑着解释道：
    “这是一个金属屑检波器。”
    “金属屑检波器？”
    法拉第重复了几遍这个词，忽然想到了什么。
    只见他猛然抬起头，目光看向了那块固定在墙上的巨大镀锌金属板。
    过了一会儿。
    他面带感慨的看向徐云，了然道：
    “原来如此....我明白了，是驻波，肥鱼先生他利用了驻波，对吗？”
    徐云笑着点了点头。
    众所周知。
    光电效应作为物理学史上一个闪耀无比的节点，它在理论上的衍生方向多如牛毛，但在概念意义上其实主要只有两点。
    首先便是反驳了光的波动说——它给波动说的大动脉上狠狠的来了三刀。
    第一刀就是截止频率。
    也就是对于某种金属材料，只有当入射光的频率大于某一频率v0时，电子才能从金属表面逸出形成光电流。
    这一频率v0称为截止频率，也称红限频率，极限频率。
    如果入射光的频率v小于截止频率v0，那么无论入射光的光强多大，都不能产生光电效应。
    而按照波动光学的观点。
    无论频率是多少，只要光强大，时间长，电子就能获得足够的动能脱离阴极。
    第二刀是不能解释为什么存在截止电压，且只随频率变化：
    按照波动光学的观点，脱离阴极的电子的动能，应该正比于正比于光强和照射时间。
    因此电子动能上限应随着光强和照射时间而变化，也就是截止电压会随着光强变化。
    第三刀则是瞬时性的问题——即使光很弱，光电效应的反应时间还是很快，而且不随光强变化。
    按照波动光学的观点。
    在特定截止电压下，产生光电效应的时间应该与光强成反比。
    但事实上在光电效应中无论何光强，只要满足截止频率和截止电压的要求，光电效应的产生时间都在10e-14s量级。
    不过还是那句话。
    1850年的科学界对于微观领域的认知还是太狭窄了，因此徐云并不准备在此时把整个光电效应的真相解释清楚。
    没人知道答案，才能叫做乌云嘛。
    他只是一个普通的搬运工，做了一点微小的工作而已，解答的事儿还是另请高明吧。
    而除了反杀波动说之外。
    光电效应的另一个概念级意义，就是验证了电磁波的存在。
    要知道。
    如果单看光电效应现象本身，其实是不足以支撑电磁波...或者说“初级线圈电磁振荡，次级线圈受到感应”这个结论的。
    那么赫兹是怎么实锤验证电磁波的呢？
    答案就是驻波法。
    简单的说，驻波驻波，就是赖着不走的波。
    赖在那里不走呢？
    当然是赖在两个对立的平行墙面之间。
    一个空间有三组对立的平行墙面，也就是你的前后、左右和上下。
    它的实质就是空间的共振现象，综合方程为y=y1+y2=2acos2π(x/λ)cos2π(t/t)。
    从这个方程不难看出。
    驻波的节距等于n倍的半波长，所以只要知道节距就能计算出原本的波长。
    那么这样一来，验证电磁波的问题便可以归结到另一个新环节了：
    怎么确定节距？
    在1887年，赫兹用一个精妙的设计给出了答案：
    他先是同样安排了一间密室，随后设计出了一个由电

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